《第二章 医学超声的物理基础.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《第二章 医学超声的物理基础.ppt（36页珍藏版）》请在课桌文档上搜索。
1、第二章 医学超声的物理基础,第二章 医学超声的物理基础,超声波的一般概念,超声波在介质中的传播特性,多普勒效应,超声波的生物效应,第二章 医学超声的物理基础,21超声波的一般概念,目前，医用超声的频率范围一般在200kHz40MHz，而诊断用超声频率范围多在215MHz。从理论上讲，频率越高、波长越短，超声诊断的分辨率越高。,一 超声波的分类,超声波为频率高于20000Hz的高频机械波。超声波具有频率高、方向性好、能量高、对人体危害小等特点，因此在临床上被广泛应用于医学诊断和治疗。,按波传播过程中质点振动方向和波传播方向的关系可分为：横波、纵波、表面波及板波。纵波是超声诊断和治疗中常用的波型。
2、,临床上一般按照频率高低将其分为四类：,低频超声：12.75MHz 中频超声：310MHz（常规用）高频超声：12 20MHz 超高频超声：40MHz,如果按照发射方式还可分为连续波和脉冲波。连续波目前只在连续波多普勒血流仪中采用，A型、B型、M型及脉冲多普勒血流仪均采用脉冲波。,第二章 医学超声的物理基础,21超声波的一般概念,二 超声波的重要物理参数,声速,在各向同性的均匀介质中传播，声速是一个恒量；在各向异性的介质中传播，沿各个方向传播的声速不同；在非均匀介质中，各部分介质的声速也是不同的。,平面波在固体介质中传播：,纵波,横波,液体和气体只存在体积形变，只能传播纵波，其声速为：,其中，
3、为介质的平均密度，E为杨氏模量，G为切变模量，B为体积模量。,由于人体的绝大部分组织属于软组织，其声学性质与水相近，所以超声在软组织中的传播速度近似等于1540ms-1，约为骨骼中的三分之一。,c固c液c气,表2-2 超声在生物组织及有关物质中的传播速度,第二章 医学超声的物理基础,21超声波的一般概念,波长、频率,波长和频率在超声成像中是两个极为重要的参数，其中波长决定了成像的极限分辨率，而频率决定了可成像的组织深度。,声压、声强与声阻抗,声压（P）：超声波在介质中传播时，介质的质点密度时疏时密，从而使平衡区的压力时弱时强，因此产生了一个周期性变化的压力。我们将单位面积上介质受到的压力称为为
4、声压。,对于平面波间谐波，声压可表示为：,式中，为介质的密度 v为质点振动速度，c为声速。,第二章 医学超声的物理基础,21超声波的一般概念,声强(I)：单位时间内，垂直于传播方向上单位面积的超声能量。对于平面波，则平均声强为:,声阻抗(Z)：介质的声阻抗是声介质的力学量，定义为声压和介质振动速度之比，声阻抗在声波的传播中起着重要的作用，表示超声场中介质对质点振动的阻碍作用。,由于声速c与温度有关，故声阻抗Z也与温度有关。声阻抗的实用单位为瑞利。,表2-3 人体组织及某些材料的声阻抗,第二章 医学超声的物理基础,21超声波的一般概念,由表可以看出，人体组织可以分为三大类：,低声阻抗的气体或者充
5、气组织，如肺部组织,中等声阻抗的液体和软组织，如肌肉,高声阻抗的矿物组织，如骨骼,当超声波通过声阻抗相差1的介质时，就可在其交界面上发生相应的反射。上述三类组织的声阻抗相差很大，界面反射太强，因此彼此之间几乎无法传播超声波。,平时所说的超声检测主要适用于第二类组织。在该类组织中，声阻抗相差不大，声速大致相等，可保证超声波在组织内几乎沿直线传播；又可利用不同类组织间声阻抗差异造成的声波反射、散射来识别不同软组织和器官的形态和性质，这是超声成像及读片的基本物理依据。,第二章 医学超声的物理基础,21超声波的一般概念,声强级(LI)：,声压级(LP)：,声强级与声压级,1B(贝尔)=10dB（分贝）
6、,I0=10-12Wm-2,1000Hz时，引起人耳听觉的最低声强,定义声强级的生理学及物理学依据:（1）人耳感觉声音强弱与声强的对数成正比（2）人耳对声音感觉的强度范围很大。,由于声强正比与声压的平方,因此,声压级和声强级在数值上是一样的，只是表现形式不同。,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,一 超声波的的数学描述波动方程,超声波传播过程中，介质之间的相互作用力取决于介质的形变程度。,设P1、P2为x轴上两相邻质点的平衡位置，P1点与原点的距离为x，P2与原点的距离则为xd x，两点无限靠近。当纵波传播时，质点在其平衡位置附近振动。,假设某一时刻t，x处质点离开平衡
7、位置的位移为，xdx处质点离开平衡位置的位移为d，这时两质点的相对位移为d，即P1P2间的介质元发生了形变，伸长量为d。,P1P2间介质的伸长量d与原来长度dx之比d/dx称为介质元P1P2的相对形变。,由胡克定律，通过单位面积作用在介质元P1P2上的力与相对形变量成正比，即,式中为弹性系数。,介质元的相对形变,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,介质元受力,对于一段长度为x的介质，其左端截面的平衡位置为x，右端截面为xx，则左右两端的所受力的大小为：,则这段介质所受的合力为：,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,再由牛顿第二定律可得,第二章 医
8、学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,当纵波在无限长的截面均匀的棒中传播时，可知,杨氏模量,波动方程,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,声学介质是以声阻抗来划分的，声波分界面就是声阻抗不同的介质分界面。在声学介质中，尽管两物质的物理性质不同，或由不同的原子、分子组成，但如果其声阻抗相同，则可认为它们是声学的同种均匀介质，不存在界面。,二 超声波的反射和折射,超声波在介质中传播时，一般遵循几何声学的原则：,以直线传播,遇到大界面会发生反射和折射。临床上反射回声将带来脏器轮廓、包膜、大小型管道管壁及其它大界面信息。,超声波在界面发生反射或者折射的条件：,介质的
9、声阻抗在界面处发生突变，或者说“不连续”；,界面的线度（尺寸）远大于声波波长及声束的直径，否则会发生衍射。,界面连续条件:(1)界面上声压连续（界面两侧声压相等）；,(2)法向速度连续（质点的振动速度在垂直界面的分量相等）,（基本依据）,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,声波的反射与折射定律,声波的反射、折射定律与光的反射、折射定律相同。,声波的反射定律,声波的折射定律,式中，c1,c2分别为介质中的声速。,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,声压的反射系数,声压的反射系数由反射声压Pr和入射声压Pi之比来表示。设Pt为透射声压,考虑纵波，则质
10、点的振动速度与声波传播方向相同，规定向下为正方向。,由界面连续条件可得：,再由速度、声压和声阻抗的关系有,几式联立可得：,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,所以，可得,当超声波垂直入射时，则有,当 时，这相当于发生全反射，且反射波与入射波的相位突变，即半波损失。,（1）当 时（比如超声波从空气进入水中)，即声波几乎全部反射而不能透射；,（2）如果Z1=Z2，r=0,这时声波全部透射到第二种介质中。,（3）如果Z1Z2，r0,这时反射波和入射波处于反相状态。,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,声强的反射系数：反射声强与入射声强之比,试分别计算垂
11、直入射的空气软组织，软组织颅骨交界面的声强反射系数？,Z空气0.000407106kgm-2s-1,Z软组织1.542106kgm-2s-1,Z颅骨5.571106kgm-2s-1,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,透射系数：衡量超声波在不同介质中透射能量的大小,声压的透射系数,声强的透射系数,由界面上上声压连续和法向速度连续条件可得,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,可得,由反射定律，可知i r,当超声波垂直入射界面时,超声在界面上的反射与折射，只有在垂直入射情况下声强才能守恒！,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,
12、三 超声波的波形转换,当超声波斜入射到界面时，除了产生与入射波同类型的反射波和折射波外，还会产生与入射波不同类型的反射波和折射波，这一过程即称为波形转换。,图2.12 不同界面上的波形转换,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,此时：,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,四 超声波的聚焦,若C1C2,1,290O,则,声束会聚,设透镜声速为c1，人体组织声速为c2。若c1 c2，声透镜要做成凹形才具有聚焦效果。,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,若c1c2，则透镜要做成凸形才具有聚焦效果。,为了保证最大透射，一般要求声透镜
13、中心厚度应为/4的奇数倍。,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,四 超声波的衍射与散射,如果障碍物的界面不大（如胆结石）或者很小（如红细胞），超声波会偏离原来的传播方向，发生衍射和散射，这时需要利用波动理论来解释现象。,衍射：超声波传播过程中，当障碍物的线度与超声波长相近时，超声可绕过障碍物的边缘向前传播。由于衍射与障碍物的线度有关，声波遇到障碍物时可能会发生两种现象：,（1）声影：如果障碍物的线度较大，声 波不能完全绕过障碍物，在障碍物 的后方会存在声波不能达到的空 间，在图象上形成暗区。称为声影。（2）线度与波长相仿的病灶探测不到：此时声波会完全绕过病灶，不形成 明
14、显的反射回波，则无法在图象 上出现病灶的外轮廓图形。,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,散射(scattering)：当超声传播过程中，遇到界面或者障碍物的线度远小于超声波的波长时，则声波会向物体的四面八方辐射，产生散射现象。人体中发生超声散射的小物体主要有红细胞和脏器内的微小组织结构。,一般而言，大界面上的超声反射回声的幅度较散射回声幅度大数百倍，但是利用超声的反射只能观察到脏器的轮廓，利用超声的散射才能弄清楚脏器内部的结构和病变。,背向散射,前向散射,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,五 超声波在介质中的衰减规律,声波在介质中传播时，随着
15、传播距离的增加，其声强逐渐减弱，这种现象称为声波的衰减。,（1）扩散衰减：超声波传播过程中由于声束的扩束，使得单位截面积通过的 声能减少。扩散衰减只与波阵面的形状有关，与传播介质的特性无关。,（2）散射衰减：散射过程中声波与众多的散射中多次相互作用，从而使部分 声能转化为热能损失掉。,（3）吸收衰减：由于介质的吸收将声能转换为其它形式的能量。这其中包括：介质的黏滞性造成的黏滞吸收（摩擦）；热传导和热辐射吸收；驰豫吸 收（指介质吸收声能后分子势能增加，经过一段时间后再以声波的形式 向外发射的过程）。,在上述三种声波衰减机制中，吸收衰减与声波的频率关系密切，同时与介质特性也不可分割。,导致声波衰减
16、的主要原因包括：,方向偏离,第二章 医学超声的物理基础,22 超声波在介质中的传播特性,介质中的超声波吸收衰减规律,为了单纯研究吸收衰减规律，避开声束扩散与散射对声强的影响，假设有一束平行窄束光波通过无限大的均匀介质，“平行”则不存在扩散，“窄束”则避开了散射。,如图设超声沿x轴正向在均匀介质中传播，在x0处声强幅值为I0,在薄层dx内，衰减量为-dI,由实验规律可知：,式中为声强衰减系数，单位为cm-1。,则,吸收系数,表2.5 人体组织对超声波的吸收系数,衰减系数一般是频率f 的函数，实验结果表明，在医学超声频率115MHz范围内，两者几乎呈线性关系，即：,第二章 医学超声的物理基础,23
17、 多普勒效应,超声波传播过程中，当声源或者接收体或者两者同时相对介质运动时，接收体接收到的声波频率发生变化的现象，称为多普勒效应。,波源与接收体的相对运动发生在两者的连线上,式中，c为超声波在介质中的传播速度，u为波源相对于介质的运动速度，v为接收体行对于波源的速度。,波源与接收体相对运动方向成一定角度,当接收体与波源相向运动时，分母取减号，分子取加号；当两者背向运动时，分母取加号，分子取减号。,第二章 医学超声的物理基础,23 多普勒效应,采用矢量形式表示：,第二章 医学超声的物理基础,24 超声波的生物效应,超声波作为机械波传播过程需要介质参与，且具有一定的机械能。因此超声波在传播过程中将
18、不可避免地与生物组织发生相互作用，产生各种生物效应。,机械效应,声波能量作用于组织，会引起组织质点高速细微的振动，产生速度、加速度、声压、声强等力学量的变化，从而引起机械效应。,利用超声的机械效应，引起细胞的摩擦，增强细胞的弥散作用，能促进人体的新陈代谢。但是，高强度超声引起的振动效应，有可能超过组织的弹性限度，使之破裂，造成损伤。,热效应,由于生物组织对超声有吸收作用，一部分声能会转化成热能，使生物组织升温。,利用超声的温热效应，能使局部血管扩张，加速血液循环，促进病理产物的吸收消散。但是超声强度太大，可能会引起组织灼伤。,第二章 医学超声的物理基础,24 超声波的生物效应,空化效应,因超声
19、作用而在软组织和液体中形成的气泡，会随着组织各处压力的变化而改变其大小。在一定超声压力情况下，气泡会破裂产生冲击力，从而引起组织的破裂或位移，这就是空化效应。,化学效应,由于生物组织在超声作用下局部压力与温度的升高，会促使发生一些在正常压力与温度下不可能出现的化学反应，这种现象称为化学效应。,以上几种生物效应都不同程度地对人体组织具有伤害作用，因此在临床中需重视超声的安全阈值。,第二章 医学超声的物理基础,24 超声波的生物效应,中国国家技术监督局执行的IEC标准规定，医用换能器和B超主机配套组合的所有工作模式声输出应满足以下三个条件：,峰值负声压：P-1MPa波束声强：I20mW/cm2空间峰值时间平均声强：ISPTA100mW/cm2,
