《工程力学知识点0001.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《工程力学知识点0001.docx（18页珍藏版）》请在课桌文档上搜索。
1、工程力学知识点静力学分析1、静力学公理a,二力平衡公理：作用在刚体上的两个力使刚体处于平衡的充分必要条件是这两个力等值、反向、共线。（适用于刚体）b,加减平衡力系公理：在任意力系中加上或减去一个平衡力系，并不改变原力系对刚体的效应。（适用于刚体）c,平行四边形法则：使作用在物体上同一点的两个力可以合为一个合力，此合力也作用于该点，合理的大小和方向是以两个力为邻边所构成的平行四边形的对角线来表示。（适用于任何物体）由余弦定理:方二12片与cosa合力方向可一应用正弦定理琬定:力多边形法则结论：E工月+十兀即：I冗=户d,作用与反作用力定律：两物体间的相互作用力，即作用力和反作用力，总是大小相等、
2、指向相反，并沿同一直线分别作用在这两个物体上。（适用于任何物体）e,二力平衡与作用力反作用力都是二力相等，反向，共线，二者的区别在于两个力是否作用在同一个物体上。2、汇交力系a,平面汇交力系：力的作用线共面且汇交与一点的平面力系。b,平面汇交力系的平衡：若平面汇交力系的力多边形自行封闭，则该平面汇交力系是平衡力系。c,空间汇交力系：力的作用线汇交于一点的空间力系。d,空间汇交力系的平衡：空间汇交力系的合力为零，则该空间力系平衡。3、力系的简化结果a,平面汇交力系向汇交点外一点简化，其结果可能是一个力一个力和一个力偶。但绝不可能是一个力偶。b,平面力偶系向作用面内任一点简化，其结果可能是一个力偶
3、合力偶为零的平衡力系c,平面任意力系向作用面内任一点简化，其结果可能是一个力一个力偶一个力和一个力偶处于平衡。d,平面平行力系向作用面内任一点简化，其结果可能是一个力一个力偶一个力和一个力偶处于平衡。e,平面任意力系平衡的充要条件是力系的主矢为零力系对于任意一点的主矩为零。4、力偶的性质a,由于力偶只能产生转动效应，不产生移动效应，因此力偶不能与一个力等效，即力偶无合力，也就是说不能与一个力平衡。b,作用于刚体上的力可以平移到任意一点，而不改变它对刚体的作用效应，但平移后必须附加一个力偶，附加力偶的力偶矩等于原力对于新作用点之矩，这就是力向一点平移定理。c,在平面力系中，力矩是一代数量，在空间
4、力系中，力对点之矩是一矢量。力偶对其作用面内任意点的力矩恒等于此力偶矩，而与矩心的位置无关。5、平面一般力系。a,主矢：主矢等于原力系中各力的矢量和，一般情况下，主矢并不与原力系等效，不是原力系的合力。它与简化中心位置无关。b,主矩：主矩是力系向简化中心平移时得到的附加力偶系的合力偶的矩，它也不与原力系等效。主矩与简化中心的位置有关。c,全反力：支撑面的法向反力及静滑动摩擦力的合力d,摩擦角：在临界状态下，全反力达到极限值，此时全反力与支撑面的接触点的法线的夹角。f=tan0,自锁现象：如巢作用于物体的全部主动力的合力的作用线在摩擦角内，则无论这个力有多大，物体必然保持静止，这一现象称为自锁现
5、象。6、a,一力F在某坐标轴上的投影是代数量，一力F沿某坐标轴上的分力是矢量。b,力矩矢量是一个定位矢量，力偶矩矢是自由矢量。c,平面任意力系二矩式方程的限制条件是二矩心连线不能与投影轴相垂直；平面任意力系三矩式方程的限制条件是三矩心连线不能在同一条直线上。d,由n个构件组成的平面系统，因为每个构件都具有3个自由度，所以独立的平衡方程总数不能超过3n个。e,静力学主要研究如下三个问题：物体的受力分析力系的简化物体在力系作用下处于平衡的条件。f,1Gpa=lO3Mpa=IChpa=lO9Nm27、较支座受力图固定较支座活动较支座拉压、扭转和弯曲N1、轴向拉压杆横截面上正应力O=下O的应用条件：a
6、,外力（或其合力）通过横截面形心，且沿杆件轴线作用b,可适用于弹性及塑性范围c,适用于锥角aW20o,横截面连续变化的直杆。d,在外力作用点附近或杆件面积突然变化处，应力分布并不均匀，不能应用此公式，稍远一些的横截面上仍能应用。2、用二？，n为安全因数，它是大于1的数。称为材料的极限应力，只与杆件受力情况、杆件几何尺寸有关，而与材料的力学性质无关。塑性材料的极限应力为材料的屈服极限，即。=oo脆性材料S的极限应力为材料的强度，即。=Ob3、拉压变形U=其中，E为材料的弹性模量，EA称为杆件的拉压刚度。4、拉压应变，轴向应变=一，横向应变e=-ve,JEeV称为泊松比。V=Te5、AZ为阖1标X
7、l可得到应力-应变曲线。a、变形分为四个阶弹性阶段。b:在这一阶段，卸去试样上的载荷，试样的变形将随之消失。屈服阶段be：在这一阶段，应力几乎不变，而变形急剧增加。强化阶段ce：在这一阶段，要使试样继续变形，必须再继续增加载荷。颈缩破坏阶段ef：在这一阶段，试样开始发生局部变形，局部变形区域内横截面缩小，试样变形所需拉力相应减小。b、四个强度指标比例极限。.为线弹阶段结束时a点所对应的应力数值弹性极限O为弹性阶段结束时b点所对应的应力数值C屈服极限O为下屈服点C所对应的应力数值强度极限O为试件破坏之前所能承受的最高应力数值bc、一个弹性指标：材料的弹性模量E=tana=-8d、两个塑性指标。如
8、果试件标距原长为，拉断后/,试件直径由d变为d/材料延伸率为5=-4X100%1A-A材料截面收缩率为=-延伸率和截面收缩率的数值越大，表面材料的韧性越好。工程中一般认为325%者为韧性材料；3O）,抛物线呈凹形;分布载荷向上（q0）,抛物线呈凸形。c,剪力FS=O处，弯矩取极值。d,集中力作用处，剪力图突变；集中力偶作用处，弯矩图突变在几种荷载下剪力图与弯矩图的特征段梁I的外力情况向卜的均布荷若qsin29+cos292)主平面方向角22tan29=xy-0-0。角一从X正方向逆时针转至n正方向者为正，反之为负。正应力拉为正，压为负。剪应力一一使单元体产生顺时针方向转动为正，反之为负。2、主
9、应力和最大剪应力a,主应力00:OOOn=-X一口一.：(_XT)214T222in。=0ooo3b,剪应力:0-0T,=+_,(Xa)2+4T2V2盯.0-0T-J(A)2+4T22XyO0max23、以。o为横轴、为纵轴的圆方程，这种圆称为应力圆/0+0、(00-0(a,方程(-、D2=IO2202Oll2与1 7/O+o卜圆心(一一v,0)乙:O-OC,半径(4-y)2+T22 今TT取X面，定出D(X,Q点；取y面，定出D(A点角度对应关系：单元体上坐标轴转过a,应力圆上半径转过2a。旋转方向对应关系：应力圆上半径的旋转方向与单元体坐标轴旋转方向相同，即以X轴为参考坐标，如单元体内角度
10、指向向上，则应力圆半径的旋转方向为逆时针旋转，如单元体内角度指向向下，则应力圆半径的旋转方向为顺时针旋转。若单元体内没有角度旋转，如D中TAy为正，D中TyX为负，则则应力圆半径的旋转方向为顺时针旋转，反之则为逆时针。YXVo-vEX-v(o+0-OVf十。y25、G的取值范围7G一6、经典强度理论第一强度理论（最大拉应力准则一一解释断裂失效）o0-bb第二强度理论（最大拉应变准则一一解释断裂失效）o-V（o+0）0=第三强度理论（最大剪应力准则一一解释屈服失效）第四强度理论（畸变能密度准则一一解释屈服失效）-02+G-02+G-02Lla=I2233I/17、薄壁强度设计PD25”PD布8、
11、组合变形a,拉压与弯曲组合jM,O+IoJAVVb,扭转与弯曲组合O=Jo2+42Or3O=jo2+3r2br4对于圆或空心圆截面04jv272br3M+0.7571O-I.Z实心圆W-qh,空心圆W二八32X1-a4)c,组合变形应力分析中的叠加原理必须在材料服从胡克定律且为小变形的前提下才能应用。d,在拉弯组合变形中，拉伸产生的正应力在与轴线垂直的横截面内均匀分布，而弯曲产出的正应力在该横截面上呈线性变形。9、a,屈服与脆性断裂是强度失效的两种基本形式，其中屈服是由最大剪应力引起的，脆性破坏是由最大拉应力引起的。b,等截面杆受到轴向拉伸、压缩、弯曲、扭转时，横截面上各点处均受到相同的作用效
12、果且各处应力相等。10、压杆稳定性的静力学准则a,稳定：当压缩载荷小于一定的数值时，微小外界扰动使压杆偏离直线平衡构形，外界扰动除去后，压杆仍能回复到直线平衡构形,则称直线平衡构成是稳定的。b,不稳定：当压缩载荷大于一定的数值时，外界扰动使压杆偏离直线平衡构形，外界扰动除去后，压杆不能回复到直线平衡构形,则称直线平衡构成是不稳定的。11、压杆临界压力的欧拉公式JliEl尸二一”(此2式中，R为反映不同支撑影响的系数，称为长度系数1是压杆的长度，R/为不同压杆屈曲后挠曲线上正弦半波长度，称为有效长度E是压杆材料的弹性模量，I是压杆在失稳方向横截面的惯性矩12、长度系数的确定支座情况端自由i端固定
13、两送钱支一端钱支一端固定两端固定临界压力I2hcr(2D313、长细比九是综合反映压杆长度、约束条件、截面尺寸和截面形状对压杆分叉载荷影响的量CWI九二：，压杆横截面的惯性半径/二Of.d.D+di.h3实心圆截面i=,空心圆截面i=一，矩形截面i二,正方形截面14、喻乔及刀道用氾国、：兀2Eaa-O人二.人二sp01bPa,细长杆（弹性屈曲）九2九P兀2七欧拉临界应力计算公式O=-Cr人2D,中真什弟任大福，九二A用经验公式计算OC产Q九C,粗短杆（不发生屈曲）九九S对塑性材料O=OO=OcrS对脆性材料0=0=0cb15、安全因数法二尸，为规定的稳定安全因数st动载荷和交变应力1、构件有加
14、速度时的动荷系数a、直线运动构件的动应力Kd=1+gb、水平面转动构件的动应力Ad=2、构件受冲击时的动荷系数.2h2、自由落体冲击问题Kd=I+T+-V23、b、水平冲击问题K =ggJPlf.di,L6A * /I J ，扭转时的 A=。拉伸时的As，1/=-s,mlG弓四口J科M =例反4、动响应二KdX静响应，Fd=KdF,Od=KdOL5、a,在动荷载作用下，构件的形式上的平衡关系，应力与平衡关系，弹性系数以及力学性能指标保持不变，物理性能服从胡克定律。b,按照教材中所用的冲击模型及计算方法，冲击动应力，位移，冲击力都比实际的偏大6、循环特征或应力比：r=O7、对称循环：r=-1（对
15、称循环的破坏性最大）脉冲循环：r=O静应力：r=+1拉压循环：rO循环特征r的数值范围：TWrWl8、平均应力：O=,”inm2一O-0应力幅度：-maxmi。,.o,JT.9、交变应力曲线图bml最大应力ba应力幅度bmm：最小应力b瑶平均应力10、疲劳破坏的特点a,在交变应力的最大值与最小值小于材料的强度极限，甚至小于流动极限时，即可能发生破坏。b,无论是脆性材料还是塑性材料，在破坏时无显著性变形。即使塑性很好的材料，也是突然发生脆性断裂。c,疲劳破坏断有两部分组成，即光滑区和粗糙区。光滑区是裂纹扩展的区域，其上有裂纹源，粗糙区是最后脆性断裂的区域。d,疲劳破坏是需要经损伤积累，微裂纹产生
16、和扩展成宏观裂纹，以及宏观裂纹的扩展直至断裂。11、a,材料的持久极限仅与材料、变形形式和循环特征有关。b,塑性材料的应力特征关系：。1。oos1,尺寸因数则小于1.d,变应力循环与疲劳强度计算中，标识符”表示对称循环变应力时材料的持久极限。-1e,交变力循环与疲劳强度计算中，标识符Jo”表示脉动循环变应力时材料的持久极限。f,疲劳裂纹通常在构件内部应力集中最严重或材质薄弱处首先形成。g,随着试样直径的增加，疲劳极限将下降，而且对于钢材，强度越高，疲劳极限下降越明显，当零件尺寸大于标准尺寸时，须考虑尺寸的影响，尺寸引起疲劳极限降低原因有3种：毛坯质量因尺寸而异。大尺寸零件表面积和表层体积都比较
17、大。应力梯度的影响。12、各种措施a,提高弯曲强度的措施a),选择合理的截面形状b),采用变截面梁或等截面梁c),改善受力状况b,提高弯曲刚度的措施a),调整加载方式，减小弯矩。b),减小跨长或增加支座。c),选用合理截面形状，以较小的截面面积获得较大的惯性矩，如工字形截面，空心截面。d),选用合适的材料，增加弹性模量E,但采用强度高的钢材，对提高梁的刚度作用不大。c,提高压杆承载能力的措施a),减少压杆杆长b),增强支承的刚性C）,合理选择截而形状d）,合理选用材料d,提高构件疲劳极限的措施a）,减缓应力集中，设计构件外形时，避免出现方形或带有尖角的孔和槽，在截面突变处采用足够大的过渡圆角，
18、（如阶梯轴轴肩设置减荷槽或退刀槽；b）,降低表面粗糙度，对表面进行精加工，避免表面有机械损伤和化学损伤（如腐蚀）；c）,加强重要部位、连接处的疲劳验算；使用中严格按操作规程管理机械等设备。e,影响持久极限（疲劳寿命）的因素a）,构件外形的影响有效应力集中因数构件外形的突变（槽、孔、缺口、轴肩等）引起应力集中。应力集中区易引发疲劳裂纹，使疲劳极限显著降低。b）,零件尺寸的影响一一尺寸因数构件尺寸越大，疲劳极限越低。c）,表面加工质量的影响表面质量因数构件上的最大应力常发生于表层，疲劳裂纹也多生成于表层。故构件表面的加工缺陷（划痕、擦伤）等将引起应力集中，降低疲劳极限。13、a,达朗贝尔惯性力方向与质点加速度方向相反，与质点的惯性有关。b,最大冲击载荷与静位移有关，即与梁的刚度有关，梁的刚度越小，静位移越大，冲击载荷相应地减小。设计承受冲击载荷的构件时，应当充分利用这一特性，以减小构件所承受的冲击力。c.舍飞轮材料密度为P,以等角速度旋转，半径为R,贝U,向心加速度。=R2,任意点切向速n口,百度UR3,横截面上正应力O=p极限速度UV,一P14、形心与静矩力）图形对JV、I轴势矩分别为二孔二（4加-三.Sy=jAxdAh）静矩可为正、负或零，单位：in,.mF、miiP;c”组合图形的形心.内少Z=1
